2. 이 론
2.1 포텐셜 유동(Potential Flow)
비압축성, 비점성 Lplace 방정식을 포텐셜 유동장의 지배방정식으로 사용하였으며, 방정식은 다음과 같다.
포텐셜 유동에 대해 지배적인 Laplace 방정식은 알맞은 경계 조건을 적용함으로써 풀이될 수 있다. 외부 흐름의 경우에 유동 영역은 물체의 표면과 무한대
유동은 더블릿이며 바같쪽은 균일유동이다. 결론적으로 반지름R의 원통 주위의 비점성, 비회전, 비압축성유동은 속도을 가지는 균일유동과 강도를 가지는 더블릿을 더함으로써 얻을 수 있다. 여기서 R은 속도와 강도와 관련된다. 그리고 이러한 유동에서는 양력과 항력은 영이다.
2) [Lifting flow over a c
, 유동장이 난류에 가깝다는 것을 의미한다. 이것 때문에, 난류와 층류를 구분하는 지표로서도 이용되며, 층류가 난류로 천이하는 경우의 레이놀즈수를 임계레이놀즈수 원형관 속의 유동에서는 2,000~4,000, uniform flow에서의 평판 표면에서는 500,000정도라는 것이 실험적으로 알려져 있다.
라고 한다.
충분한 회전과 빠른 속도가 있다면 가능 할 수 있을 것이다.
2. 일부 중요 포텐셜 유동 유도 및 정체점 도시에 대해 알아본다.
- 중요 포텐셜 유동의 유도
중요한 포텐셜 유동에는 3가지 종류가 있다.
① UNIFORM FLOW
Uniform Flow에서 비압축성과 비회전성을 만족시키므로 속도 포텐셜은 이다.
유동이 난류유동으로 전이되려는 것을 억제한다.
4.3. 난류(Turbulent flow)
시간적․공간적으로 불규칙적인 변동, 즉 난잡한 흐름을 말한다. 반대의 개념으로 완만한 유선의 흐름을 층류라고 한다. 비압축성유체에서는 난류인 경우 다양한 소용돌이가 불규칙적으로 배치되어 있으나, 규칙적인 소용
유동이 되면 마찰계수는 상대조도와는 무관하게 되어 레이놀즈수만의 함수가 되며 레이놀즈수가 대단히 커져서 완전한 난류유동이 되면 마찰계수는 레이놀즈수와는 무관하게 되고 상대조도만의 함수가 된다. 따라서, stanton diagram을 보면
1) laminar pipe flow (Re<2100)
2) turbilunt pipe flow (Re>2100)
a) smooth pipe fl
유동에 대한 해석이 수치 해석적으로 가능하게 되었다. 특히, 지난 십 수 년 동안 컴퓨터의 발달은 눈부시게 성장하여, 수년 전까지만 해도 계산기의 용량 및 계산속도의 제한이 커다란 문제로 되었으나, 지금에는 소형 컴퓨터로도 처리가능하게 되었다. 따라서 현시점에서 최대용량의 슈퍼컴퓨터를 사
압축성 유체에서 운동에너지, 위치에너지 및 압력의 에너지의 합은 일정하다는 것이 베르누이의 정리이다. 따라서 어떤 유체의 운동으로 높이가 감소하면 속도가 증가하거나 혹은 속도가 증가할 때 압력이 감소하거나 한다. 베르누이의 정리에서 에너지의 총합은 일정이라는 대신에 길이의 단위로 나
1. 실험목적
1. 측벽에 의한 유속의 변화
2. 수심에 따른 유속의 변화
3. 자유표면의 유속의 변화
2. 실험이론
2.1 유체(Fluid)
고체는 정적인 변형의 의해 전단응력에 저항 할 수 있으나 유체는 그러하지 못하다. 유체는 그것에 작용되는 전단응력이 아무리 작다고 하여도 운동을 시작한다. 유체는 전단
압축성, 뉴턴유체
스톡스 유동
Chain 구조
- Ma = 0.005~0.01의 값에서는 회전 각도까지의 시계방향 운동을 볼 수
있음.
- Ma = 0.011 이상에서는 입자들의 지속적으로 회전하는 경향을 보임.
Random 구조
- Mason number 정의에 따른 입자들의 거동을 볼 수 있음.
-> Mason number가 작을 수록